Однокомпонентное жидкое стекло: Жидкое стекло Willson Silane Guard (Виллсон керамическая защита) – защитное покрытие кузова для автомобиля

Содержание

ЖИДКОЕ СТЕКЛО WILLSON SILANE GUARD оптом. Низкие цены! Быстрая доставка!

Оптовый интернет магазин «Hitsoptom.ru» — это магазин популярных товаров оптом.

·         У нас Вы всегда найдете трендовые товары по низким ценам оптом.

·         Все товары оптом  высокомаржинальные и легко продаются в интернете.

·         Минимальное количество для заказа 2 шт

·         Минимальная сумма заказа 6000 руб

·         Сборка заказа за 24 часа.

·         Доставка до ТК бесплатно.

·         Доставка курьером по Москве всего 300 руб

 «Hitsoptom.ru» предлагает Вашему вниманию:
 Однокомпонентное Жидкое Стекло Willson Silane Guard оптом по очень выгодной цене!

Автолюбители порой тратят слишком много сил на защиту кузова, и зачастую меры, к которым они прибегают, оказываются совершенно неэффективными. Тем более, особенно в мегаполисах кузов практически никак нельзя защитить от разнообразного механического и химического воздействия, что негативным образом сказывается на состоянии верхних слоев лакокрасочного покрытия.

По счастью сейчас можно купить жидкое стекло WILLSON SILANE GUARD – революционное покрытие, которое обезопасит кузов от отрицательного влияния внешней среды. Нанести это средство на автомобиль смогут даже новички в автомобильной сфере. Тем более описываемое средство обладает достаточно низкой ценой, поэтому опт жидкого стекла WILLSON SILANE GUARD представляется делом весьма разумным.

Жидкое стекло обладает сразу целым рядом достоинств:

·         позволяет добиться приятного глубокого цвета;

·         защищает от возникновения повреждений механического характера и становится преградой для химреагентов в холодное время года;

·         отличается отличными влагоотталкивающими качествами.

В общем, жидкое стекло WILLSON SILANE GUARD является прекрасным защитным средством, которое смогут оценить все современные автомобилисты.

Состояние: 100% новый бренд

Объем: 50 мл

Комплектация: Флакон с содержимым, салфетка, губка, перчатка.


Ещё больше новинок и хитовыхтоваров Вы найдете здесь https://hitsoptom.ru/novinki

Silane Guard — жидкое стекло для авто (Low Price) вся правда про жидкое стекло 2017

РЕВОЛЮЦИОННЫЙ ПРОДУКТ ОТ ЯПОНСКОЙ КОМПАНИИ WILLSON – ОДНОКОМПОНЕНТНОЕ «ЖИДКОЕ СТЕКЛО»!

  • Сохраняет яркий и насыщенный цвет кузова

  • Подходит для любого типа лакокрасочного покрытия

  • Надежная защита от мелких царапин

  • Водоотталкивающий эффект


  • Защита кузова автомобиля по отзывам автовладельцев — это постоянная головная боль. В последние годы, особенно в больших городах на покрытие кузова влияют различные внешние химические и механические факторы, которые снижают долговечность верхнего слоя краски. Технологии не стоят на месте и появление высокотехнологичных компонентов, таких как жидкое стекло Silane Guard японской разработки — обеспечит надежную защиту вашему кузову.
    Наносить жидкое стекло Willson Silane Guard на машину могут даже начинающие автовладельцы не имеющие опыта, а низкая стоимость является приятным бонусом. Экономическая целесообразность средства достаточно высокая, так как его расход незначителен, к тому же сократятся траты на лакокрасочные средства, а так же визиты на автомойку. Вы спросите: какие на жидкое стекло Silane Guard Willson отзывы и довольны ли этим средством покупатели? Об этом и многом другом расскажет данная статья.

    • Обильно смоченной губкой легкими движениями наносим раствор Silane Guard на чистое сухое авто

 

    • Ожидаем высыхания в течение 5-10 минут

 

    • Без нажима протираем поверхность салфеткой

 

  • Жидкое стекло Silane Guard нанесено и ЛКП вашего авто полностью защищено

 

 

Использование жидкого стекла, как защиты кузова придает внешнему виду автомобиля дополнительный блеск, а хозяину уверенности и спокойствия за состояние кузовных элементов машины. Кроме этого, обработанная поверхность оснащается водоотталкивающим эффектом, поэтому грязная вода не скапливается на кузове, а стекает и автомобиль сохраняется чистым длительное время. Показатели cиланового покрытия достигнуты благодаря упорной и кропотливой работе японских специалистов из компании Wilson. Этот бренд с завидной регулярностью радует любителей чистых машин передовой продукцией, в которой используются самые современные технологические решения. Разработчики из Wilson для придания Silane Guard прочности добавили в структуру полимерной пленки диоксид кремния. Получившийся состав за счет укрепления связей на микроуровне упрочил кристаллическую структуру. На примере, однокомпонентной новинки 2017 года Willson Silane Guard WS-01275 (95 мл) можно увидеть, как развивается японское жидкое стекло.

Так же подписывайтесь на мой канал на ютубе: https://www.youtube.com/channel/UCtm-QChKDARGUUsHAo1C23g

Жидкое стекло Willson Silane Guard

ПОКРЫТИЕ-ПОЛИРОЛЬ ДЛЯ КУЗОВА АВТОМОБИЛЯ

Революционный продукт от Японской компании Willson – однокомпонентное «жидкое стекло»!

Продукт был назван «жидкое стекло» из-за того, что поверхность кузова автомобиля приобретает зеркальный блеск.

В отличие от обычных полиролей на основе эпоксидных смол или воска, «жидкое стекло» делает покрытие более прочным, так как не содержит абразивные вещества. Жидкость проникает в трещины, микроцарапины и заполняет их, застывает и образует твердый слой на молекулярном уровне. В отличие от классических полиролей, полученная пленка служит на протяжении года и дольше.

  • Сохраняет оригинальный, яркий и насыщенный цвет кузова.
  • Дополнительно придает устойчивый водоотталкивающий эффект.
  • Придает сияющий блеск кузову автомобиля в течение долгого времени – до 1 года!
  • Прочная, кремнийорганическая полимерная пленка, усиленная диоксидом кремния(SiO₂) надежно защищает от мелких царапин, агрессивного влияния солевых реагентов в зимнее время года и сильнощелочных шампуней при бесконтактных мойках.
  • Однокомпонетный состав. Вам больше не надо нечего смешивать.
  • Одной упаковки хватает на 2-4 автомобиля/слоя

Метод нанесения Silane Guard

  • Помойте Ваш автомобиль
  • Обильно смочите губку раствором Silane Guard
  • Легкими движениями нанесите состав на ваш автомобиль
  • Подождите высыхания состава 5-10 минут
  • Без нажима протрите салфекой

О компании Willson

Всемирно известная компания по производству автокосметики, история которой насчитывает уже более 50 лет. За это время у компании сформировались отделения в Осаке, Нагойе, Фукуоке, Саппоро и завод в пригороде Токио (Хигашимураяма).

Willson Co. LTD производит и предлагает своим клиентам широкий спектр автохимии и препаратов по уходу за автомобилем, включая жидкое стекло WILLSON BODY GLASS GUARD, очистители, шампуни, принадлежности для мойки, препараты для восстановления лакокрасочных покрытий и ароматизаторы.

На сегодняшний день на территории Японии продукция под торговой маркой Willson является лидером по объему продаж автокосметики.

Жидкое стекло willson silane guard обман

* wilson silane guard купить в рязани
* купить полироль willson ps coat
* жидкое стекло willson купить в оренбурге
* жидкое стекло willson купить оптом
* жидкое стекло silane guard отзывы

* жидкое стекло willson купить в новосибирске
* жидкое стекло willson silane guard применение
* полироль зеркальный блеск willson для темных авто
* купить жидкое стекло willson для автомобиля
* защитная полироль жидкое стекло willson

* как правильно наносить полироль willson

* willson body glass guard отзывы
* silane guard купить в китае
* жидкое стекло willson silane
* willson body glass guard для авто

для темных авто с 70 мл 4,5 мл Willson Body Glass Guard «жидкое стекло надежно «ламинирует.
Жидкое стекло Willson Body Glass Guard WS обеспечивает максимальную защиту кузова Вашего ВИДЕО.
таких как жидкое стекло Silane Guard какие на жидкое стекло Silane Guard Willson пользоваться.
Жидкое стекло Willson Body Glass Guard WS обеспечивает Отзывы. Никита Жидкое стекло для авто.
Иркутск Joined January 6 Photos and videos Photos and videos Tweets. Tweets Tweets, current page. SILANE GUARD жидкое.
Защитное покрытие Willson Silane Защитное покрытие для кузова автомобиля Willson Silane Guard WS , 57 мл.
Silane Guard Willson ваш личный секрет безупречного сияния кузова автомобиля. Как говорится.

Aug 03, более известное как жидкое стекло Willson Silane Guard жидкое стекло АЛИЭКСПРЕСС.
Aug 06, Придает сияющий блеск кузову автомобиля в купить ростове willson silane guard.
Ищите жидкое стекло для автомобиля Silane Guard ЖИДКОГО СТЕКЛА, японской компании.
Полироль «Body Glass Guard обеспечивает Body Glass Guard сохраняется в Willson является.
Silane Guard Эффективное средство для защиты ЛКП вашего авто! Придает сияющий блеск кузову.
Willson Body Glass. Продажа, поиск, поставщики и магазины, цены в Нижнем Новгороде.
ОТЗЫВЫ ; МЕТОД включая жидкое стекло WILLSON BODY GLASS GUARD, очистители, шампуни, Willson Silane Guard.

Лучший подарок автовладельцу: Покрытие полироль на основе жидкого стекла “willson.
Купить в 1 клик После нанесения состава Willson Body Glass Guard, При попадании «жидкого стекла в.
Полироль для авто Жидкое стекло Willson для светлых авто 70 мл Willson Body Glass Guard.

жидкое стекло silane guard Однокомпонентный состав, Willson silane guard это средство из разряда.
Это не только жидкое стекло Willson Silane Guard, но и очистители, шампуни, Способ применения.
Полироль «Body Glass Guard обеспечивает марки WILLSON на территории на сколько.
Willson. Продажа, поиск, поставщики и магазины, цены в Ярославле.

Sikalastic®-325 Lo-VOC | Полиуретан — 1 компонент

Подготовка поверхности

Все поверхности основания должны быть чистыми, сухими и прочными. К приемлемым основаниям относятся: прочный бетон и цементная стяжка, металлы, дерево, модифицированный битум, кирпич и камень, шифер и плитка, а также существующие жидкие мембраны.
 

Бетонные и цементные основания

Цементные или минеральные основания должны быть подготовлены механически с использованием оборудования для абразивоструйной очистки или скарификации для удаления цементного молока и получения открытой текстурированной поверхности (CSP 3-5 в соответствии с рекомендациями ICRI).Рыхлый материал и слабый бетон должны быть полностью удалены, а дефекты поверхности, такие как пузыри и пустоты, должны быть полностью обнажены. Требуемое количество анкерного слоя может увеличиваться на шероховатых или высокопористых поверхностях. Необходимо выполнить ремонт основания, заполнение швов, дыр/пустот и выравнивание поверхности. Обратитесь в компанию Sika за рекомендациями по продукту, основанными на требованиях проекта. Выступы должны быть удалены шлифовкой или аналогичным методом. Выделение газа — это естественное явление, возникающее в бетоне, которое может привести к появлению микроотверстий в материалах, наносимых жидкостью.Перед любыми гидроизоляционными работами необходимо тщательно оценить бетон на предмет содержания влаги, воздухозаборников и отделки поверхности. Также необходимо учитывать особые требования к грунтованию. Установка грунтовки и мембраны при падающей или стабильной температуре бетона может уменьшить газовыделение. Поэтому, как правило, лучше наносить грунтовку и закрепляющий слой ближе к вечеру или вечером. Не наносить на основания с содержанием влаги более 4 % по весу, измеренному прибором Tramex Concrete Moisture Encounter Meter.
 

Обшивка на основе гипса и цемента

Плиты обшивки должны быть чистыми, сухими и обеспыленными. Закрепите незакрепленные доски, если они в хорошем состоянии. Поврежденные или загрязненные доски должны быть удалены и заменены.

Кирпич и камень

Мойте под давлением и используйте биоразлагаемое моющее средство, не образующее пены, с ополаскиванием чистой водой по мере необходимости.

Асфальт

Мойте под давлением и используйте биоразлагаемое моющее средство, не образующее пены, с ополаскиванием чистой водой по мере необходимости.Все основные трещины должны быть заделаны, чтобы обеспечить непрерывность системы гидроизоляции Sikalastic®

.

Битумные покрытия

Удалите любые отслоившиеся или поврежденные покрытия.

Металлы

Черные металлы должны быть тщательно очищены шлифованием или пескоструйной очисткой перед грунтованием (SSPC-SP3 до почти белого металла). Цветные металлы подготавливаются путем удаления любых отложений пыли и окисления и абразивной обработки до блестящего металла. Проволочную щетку можно использовать для мягких металлов, таких как свинец.Поверхность должна быть чистой и обезжиренной, при наличии ее необходимо удалить салфеткой с растворителем или промыть моющим средством, прополоскать и высушить.

Деревянные подложки

Деревянные и деревянные настилы требуют дополнительного усиления, например установки фанеры, утвержденной изоляции или настила. Небольшие деревянные выступы и подходящие настилы можно обрабатывать напрямую, при условии, что древесина имеет внешнее качество, т.е. фанера. Заполните швы заподлицо герметиком Sikaflex®.

Выбор грунтовки:

Для всех применений Sikalastic®-325 Lo-VOC требуется грунтовка

.

Sikalastic® Primer- На бетонные перекрытия с максимальным содержанием влаги 4 % по массе нанесите Sikalastic® Primer с помощью плоского ракеля или валика из фенольной смолы с расходом примерно 250–300 квадратных футов на галлон. хорошо проникают в основание, обеспечивая адекватное проникновение и герметизацию, а также избегают образования луж. Sikalastic® Primer не подходит для металлических оснований.Дополнительную информацию см. в отдельном листе технических данных грунтовки.

Sikalastic® EP Primer/Sealer- Для дерева (дерево, фанера) и металла (алюминий, оцинкованный чугун, медь, свинец, латунь, нержавеющая сталь, сталь, цинк). Наносить кистью или валиком с сердечником из фенольной смолы с рекомендуемой скоростью 100-250 квадратных футов на галлон в зависимости от основания. Правильное количество грунтовки пропитает подложку и оставит небольшую пленку на верхней поверхности подложки. Нанесите равномерно без лужиц. Дополнительную информацию см. в отдельном листе технических данных грунтовки.

Мощный герметик для жидкого стекла For Strength

О продуктах и ​​поставщиках:
 Alibaba.com предлагает великолепную коллекцию прочного, мощного и оптимального качества  жидкого герметика для стекла  для различных областей применения во многих коммерческих секторах. Этот эффективный и жесткий качественный герметик для жидкого стекла   изготовлен из материалов самого высокого качества для превосходной эффективности и склеивания, способного точно скреплять детали. Герметик для жидкого стекла   удобен в использовании и имеет более длительный срок хранения. Вы можете заказать эти профессиональные продукты у ведущих оптовиков и поставщиков на сайте, которые проверены на поставку только качественных продуктов. 

Яркий и прочный герметик для жидкого стекла , доступный на сайте, изготовлен из высококачественных материалов, таких как силикон, полисилоксан, наполнитель, сшиватель, средство для повышения клейкости и многих других эффективных материалов, которые делают эти продукты безопасными, но очень эффективными. Различные категории жидкого герметика для стекла , выставленные на продажу, представлены в виде гладкой пасты и представляют собой атмосферостойкие продукты высшего качества.Герметик для жидкого стекла можно использовать в любых условиях благодаря высокой атмосферостойкости, УФ-защите и устойчивости к гидролизу.

Alibaba.com предлагает несколько уникальных жидких герметиков для стекла , доступных в упаковках различных размеров, консистенции, эффективности и состава для удовлетворения ваших индивидуальных требований. Эти профессиональные герметики для жидкого стекла являются водонепроницаемыми, имеют лучшую термостойкость, более высокую подвижность и предотвращают коррозию металлов.Вы можете использовать эти герметики для жидкого стекла в обрабатывающей промышленности, швейной промышленности, строительной отрасли, для плитки, керамики и т. д., в зависимости от ваших требований.

Alibaba.com может помочь вам найти идеальные продукты, предложив жидкий герметик для стекла , который вписывается в ваш бюджет. Эти продукты сертифицированы по стандарту ISO и доступны по заказу OEM. Вы также можете выбрать индивидуальную упаковку при заказе оптом.

Влияние смачивания поверхности на переход жидкость-жидкость однокомпонентной молекулярной жидкости

  • de Gennes, P.G. Смачивание — статика и динамика. Ред. Мод. физ. 57 , 827–863 (1985).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ MathSciNet КАС Статья Google ученый

  • Кан, Дж. В. Смачивание в критической точке. J. Chem. физ. 66 , 3667–3672 (1977).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Биндер, К. Спинодальное разложение в ограниченной геометрии. J. Неравн. Терм. 23 , 1–44 (1998).

    КАС Статья Google ученый

  • Геохеган, М. и Крауш, Г. Смачивание полимерных поверхностей и границ раздела. Прог. Полим. науч. 28 , 261–302 (2003).

    КАС Статья Google ученый

  • Танака Х. Взаимодействие между смачиванием и разделением фаз в бинарных смесях жидкостей: роль гидродинамики. J. Phys.: Condens. Иметь значение. 13 , 4637–4674 (2001).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Google ученый

  • Бонн, Д. , Эггерс, Дж., Индеке, Дж., Мейер, Дж. и Ролли, Э. Смачивание и распространение. Ред. Мод. физ. 81 , 739–805 (2009).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Каччуто, А., Ауэр, С. и Френкель, Д.Начало гетерогенного зарождения кристаллов в коллоидных суспензиях. Природа 428 , 404–406 (2004).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Гассер У., Уикс Э.Р., Шофилд А., Пьюзи П.Н. и Вайц, Д.А. Визуализация в реальном пространстве роста зародышеобразования при коллоидной кристаллизации. Наука 292 , 258–262 (2001).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Ким Б.Дж. и др. Кинетика отдельных событий зародышеобразования, наблюдаемая при наномасштабном росте пар-жидкость-твердое тело. Наука 322 , 1070–1073 (2008).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Белтау, М., Вальхайм, С., Млынек, Дж., Крауш, Г. и Штайнер, У. Поверхностно-индуцированное структурообразование полимерных смесей на узорчатой ​​поверхности. Природа 391 , 877–879 (1998).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Дебенедетти, П.G. Metastable Liquids (Princeton University Press, 1997).

  • Пул, П. Х., Гранде, Т., Энджелл, К.А. и Макмиллан П.Ф. Полиморфные фазовые переходы в жидкостях и стеклах. Наука 275 , 322–324 (1997).

    КАС Статья Google ученый

  • Осланд, С. и Макмиллан, П. Ф. Разделение фаз жидкость-жидкость в системе Al2O3-Y2O3, управляемое плотностью. Природа 369 , 633–639 (1994).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Катаяма Ю. и др. Переход жидкость-жидкость первого рода в фосфоре. Природа 403 , 170–173 (2000).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Мисима, О. и Стэнли, Х. Э. Взаимосвязь между жидкой, переохлажденной и стеклообразной водой. Природа 396 , 329–335 (1998).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • McMillan, P. F. et al. Полиаморфизм и фазовые переходы жидкость-жидкость: проблемы эксперимента и теории. J. Phys.: Condens. Материя 19 , 415101 (2007).

    Google ученый

  • Монако Г., Фалькони С., Крайтон В. А. и Мезуар М. Природа фазового перехода первого рода в жидком фосфоре при высокой температуре и давлении. Физ. Преподобный Летт. 90 , 255701 (2003 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Скиннер Л.Б., Барнс А., Салмон П.С. и Крайтон В.А. Разделение фаз, кристаллизация и полиаморфизм в системе Y2O3-Al2O3. J. Phys.: Condens. Материя 20 , 205103 (2008).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый

  • Гривз, Г.Н. и др. Обнаружение фазовых переходов первого рода жидкость/жидкость в расплавах оксид иттрия-оксид алюминия. Наука 322 , 566–570 (2008).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Barnes, A.C. et al. Фазовый переход жидкость-жидкость в переохлажденном иттрий-глиноземе. Физ. Преподобный Летт. 103 , 225702 (2009 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Танака Х., Курита Р. и Матаки Х. Переход жидкость-жидкость в молекулярном жидком трифенилфосфите. Физ. Преподобный Летт. 92 , 025701–025704 (2004 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Курита Р. и Танака Х. Критические явления, связанные с переходом жидкость-жидкость в молекулярной жидкости. Наука 306 , 845–848 (2004).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Курита Р.и Танака, Х. О частоте и общем характере фазового перехода жидкость-жидкость в молекулярных системах. J. Phys.: Condens. Иметь значение. 17 , L293–L302 (2005 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Google ученый

  • Cohen, I. et al. Низкотемпературная аморфная фаза в хрупком стеклообразующем веществе. J. Phys. Chem 100 , 8518–8526 (1996).

    КАС Статья Google ученый

  • Эду, А., Guinet, Y., Descamps, M. & Benabou, A. Исследование комбинационного рассеяния света процесса оледенения в трифенилфосфите. J. Phys. хим. B 104 , 11774–11780 (2000 г.).

    КАС Статья Google ученый

  • Танака Х. Общий вид фазового перехода жидкость-жидкость. Физ. Ред. E 62 , 6968–6976 (2000).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Межва М., Палух М., Ржоска С.Дж. и Циоло Дж. Переходы жидкость-стекло и жидкость-жидкость ТЭС при повышенном давлении. J. Phys. хим. B 112 , 10383–10385 (2008 г.).

    КАС Статья Google ученый

  • Курита Р. и Танака Х. Контроль хрупкости стеклообразующей жидкости с помощью фазового перехода жидкость-жидкость. Физ. Преподобный Летт. 95 , 065701–065704 (2005 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Курита Р., Мурата К. и Танака Х. Контроль текучести и смешиваемости бинарной жидкой смеси путем перехода жидкость-жидкость. Nature Mater 7 , 647–652 (2008).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Пури, С. и Биндер, К. Поверхностные эффекты на кинетику упорядочения. З. Физ. B 86 , 263–271 (1992).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Тернбулл, Д.В каких условиях может образоваться стекло? Контемп. физ. 10 , 473–488 (1969).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Бонн, Д. , Бертран, Э., Менье, Дж. и Блосси, Р. Динамика образования смачивающего слоя. Физ. Преподобный Летт. 84 , 4661–4664 (2000).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Липовски Р.и Хьюз, Д. А. Ограниченный диффузией рост смачивающих слоев. Физ. Преподобный Летт. 57 , 353–356 (1986).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Бонн, Д., Келлай, Х. и Вегдам, Г. Х. Экспериментальное наблюдение гистерезиса при смачивающем переходе. Физ. Преподобный Летт. 69 , 1975–1978 (1992).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Исраэлачивили Дж.N. Межмолекулярные и поверхностные силы (Академический, 1992).

  • ван Осс, С.Дж., Чаудхури, М.К. и Гуд, Р.Дж. Межфазные взаимодействия Лифшица-ван-дер-Ваальса и полярные взаимодействия в макроскопических системах. Хим. Ред. 88 , 927–941 (1988).

    КАС Статья Google ученый

  • Desiraju, G.R. & Steiner, T. Слабая водородная связь: в структурной химии и биологии (Oxford University Press, 1999).

  • Мей, К., Сивени, Дж. Э., Бенмор, С. Дж., Галсаси, П. и Яргер, Дж. Л. Ориентационные корреляции в ледниковом состоянии трифенилфосфита. J. Phys. Цем. B 110 , 9747–9750 (2006).

    КАС Статья Google ученый

  • Эрнандес, О. Дж., Бусеккин, А. и Хеду, А. Исследование теории функционала плотности трифенилфосфита: молекулярная гибкость и слабая межмолекулярная водородная связь. J. Phys. хим. А 111 , 6952–6958 (2007 г.).

    КАС Статья Google ученый

  • Шрайбер Ф. Структура и рост самособирающихся монослоев. Прог. Серф. науч. 65 , 151–256 (2000).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Брезин Э., Гальперин Б. И. и Лейблер С. Критическое смачивание в трех измерениях. Физ. Преподобный Летт. 50 , 1387–1390 (1983).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Брезин Э., Гальперин Б. И. и Лейблер С. Критическое смачивание: область применимости теории среднего поля. J. Phys. (Франция) 44 , 775–783 (1983).

    MathSciNet Статья Google ученый

  • Фишер, Д. С. и Хьюз, Д.А. Переход смачивания: функциональный подход ренормализационной группы. Физ. Rev. B. 32 , 247–256 (1985).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Росс Д. , Бонн Д. и Менье Дж. Наблюдение за критическим смачиванием на коротких расстояниях. Природа 400 , 737–739 (1999).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Вильциус, П.& Камминг, А. Рост доменов и смачивание в полимерной смеси. Физ. Преподобный Летт. 66 , 3000–3003 (1991).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Танака Х. Динамическое взаимодействие между фазовым разделением и смачиванием в бинарной смеси, ограниченной одномерным капилляром. Физ. Преподобный Летт. 70 , 53–56 (1993).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Танака Х.Динамика смачивания в ограниченной симметричной бинарной смеси при фазовом разделении. Физ. Преподобный Летт. 70 , 2770–2773 (1993).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Курита Р. и Танака Х. Кинетика фазового упорядочения перехода жидкость-жидкость в однокомпонентных молекулярных жидкостях. J. Chem. физ. 126 , 204505–204512 (2007 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Хаф, Д.Б. и Уайт, Л. Р. Расчет постоянной Гамакера на основе теории Лифшица с применением к явлениям смачивания. Доп. Коллоид Интерф. науч. 14 , 3–41 (1980).

    КАС Статья Google ученый

  • Огава Т., Танинака Т., Такада Х. и Минура Ю. Влияние трифенилфосфита на радикальную полимеризацию акрилонитрила. Die Макромоль. хим. 151 , 49–57 (1972).

    КАС Статья Google ученый

  • Böttcher, CJF & Bordewijk, P. Theory of Electric Polarization (Elsevier, 1978).

  • Ордал М.А., Белл Р.Дж., Александр Р.В., Лонг Л.Л. и Куэрри М.Р. Оптические свойства четырнадцати металлов в инфракрасном и дальнем инфракрасном диапазоне: Al, Co, Cu, Au, Fe, Pb, Mo, Ni , Pd, Pt, Ag, Ti, V и W. Заяв. Опц. 24 , 4493–4499 (1985).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

  • Ни жидкость, ни твердое вещество — ScienceDaily

    Хотя стекло является поистине вездесущим материалом, который мы используем ежедневно, оно также представляет собой серьезную научную загадку. Вопреки тому, что можно было бы ожидать, истинная природа стекла остается загадкой, а научные исследования его химических и физических свойств все еще продолжаются. В химии и физике термин «стекло» сам по себе является изменчивым понятием: он включает в себя вещество, известное нам как оконное стекло, но может также относиться к ряду других материалов со свойствами, которые можно объяснить ссылкой на стеклоподобное поведение, в том числе , например, металлы, пластмассы, белки и даже биологические клетки.

    Хотя может показаться, что стекло совсем не твердое. Как правило, когда материал переходит из жидкого состояния в твердое, молекулы выстраиваются в линию, образуя кристаллический узор. В стекле такого не бывает. Вместо этого молекулы эффективно замораживаются на месте до того, как произойдет кристаллизация. Это странное и неупорядоченное состояние характерно для стекол разных систем, и ученые все еще пытаются понять, как именно формируется это метастабильное состояние.

    Новое состояние вещества: жидкое стекло

    Исследования под руководством профессоров Андреаса Цумбуша (факультет химии) и Матиаса Фукса (факультет физики) из Констанцского университета только что добавили еще один уровень сложности в головоломку о стекле. Используя модельную систему, включающую суспензии специально изготовленных эллипсоидальных коллоидов, исследователи открыли новое состояние вещества — жидкое стекло, в котором отдельные частицы могут двигаться, но не могут вращаться — сложное поведение, которое ранее не наблюдалось в объемных стеклах.Результаты опубликованы в журнале Proceedings of the National Academy of Sciences.

    Коллоидные суспензии представляют собой смеси или жидкости, содержащие твердые частицы, которые при размерах в микрометр (одну миллионную часть метра) или более больше, чем атомы или молекулы, и поэтому хорошо подходят для исследования с помощью оптической микроскопии. Они популярны среди ученых, изучающих стеклование, потому что они демонстрируют многие явления, которые также происходят в других стеклообразующих материалах.

    Индивидуальные эллипсоидные коллоиды

    На сегодняшний день в большинстве экспериментов с коллоидными суспензиями использовались сферические коллоиды. Однако большинство природных и технических систем состоят из несферических частиц. Используя химию полимеров, команда под руководством Андреаса Цумбуша изготовила небольшие пластиковые частицы, вытянув и охладив их до тех пор, пока они не приобрели эллипсоидную форму, а затем поместила их в подходящий растворитель. «Из-за своей отличной формы наши частицы имеют ориентацию — в отличие от сферических частиц — что приводит к совершенно новым и ранее неизученным видам сложного поведения», — объясняет Цумбуш, профессор физической химии и старший автор исследования. .

    Затем исследователи изменили концентрации частиц в суспензиях и отследили как поступательное, так и вращательное движение частиц с помощью конфокальной микроскопии. Цумбуш продолжает: «При определенных плотностях частиц ориентационное движение замораживалось, тогда как поступательное движение сохранялось, что приводило к стеклообразным состояниям, в которых частицы группировались, образуя локальные структуры с аналогичной ориентацией». То, что исследователи назвали жидким стеклом, является результатом того, что эти кластеры взаимно препятствуют друг другу и опосредуют характерные дальние пространственные корреляции.Они предотвращают образование жидкого кристалла, который был бы глобально упорядоченным состоянием материи, ожидаемым с точки зрения термодинамики.

    Два конкурирующих стеклования

    То, что наблюдали исследователи, на самом деле было двумя конкурирующими процессами стеклования — обычным фазовым превращением и неравновесным фазовым превращением — взаимодействующими друг с другом. «Это невероятно интересно с теоретической точки зрения», — комментирует Маттиас Фукс, профессор теории мягких конденсированных сред Констанцского университета и другой старший автор статьи.«Наши эксперименты предоставляют доказательства взаимосвязи между критическими флуктуациями и «стеклянной остановкой», за которыми научное сообщество следит уже довольно давно». Предсказание о жидком стекле оставалось теоретической гипотезой в течение двадцати лет.

    Результаты также предполагают, что аналогичная динамика может иметь место в других стеклообразующих системах и, таким образом, может помочь пролить свет на поведение сложных систем и молекул, варьирующихся от очень маленьких (биологических) до очень больших (космологических).Это также потенциально влияет на разработку жидкокристаллических устройств.

    Исследование было начато в рамках Центра совместных исследований (CRC) 1214 Университета Констанца «Анизотропные частицы как строительные блоки: адаптация формы, взаимодействия и структуры», который финансировался Немецким исследовательским фондом (DFG) с 2016 по 2020 год.

    Факты:

    • Группа химиков и физиков из Констанцского университета открыла новое состояние вещества — жидкое стекло с ранее неизвестными структурными элементами.
    • Исследования, проведенные профессором Андреасом Цумбушем (факультет химии) и профессором Матиасом Фуксом (факультет физики), позволяют по-новому взглянуть на до сих пор нерешенную проблему стеклования.
    • Эксперименты с эллипсоидальными коллоидами показывают, что жидкое стекло образуется, потому что частицы могут двигаться, но не могут вращаться, что приводит к локальным скоплениям частиц, которые препятствуют друг другу и, таким образом, препятствуют формированию упорядоченного состояния материи.
    • Исследование было начато в рамках Центра совместных исследований (CRC) 1214 Университета Констанца «Анизотропные частицы как строительные блоки: адаптация формы, взаимодействия и структуры», который финансировался Немецким исследовательским фондом (DFG) с 2016 по 2020 год. .

    Источник истории:

    Материалы предоставлены Констанцским университетом . Примечание. Содержимое можно редактировать по стилю и длине.

    Новое состояние материи, открытое учеными: жидкое стекло

    Хотя стекло — действительно вездесущий материал, который мы используем ежедневно, оно также представляет собой серьезную научную загадку. Вопреки тому, что можно было бы ожидать, истинная природа стекла остается загадкой, а научные исследования его химических и физических свойств все еще продолжаются.В химии и физике термин «стекло» сам по себе является изменчивым понятием: он включает в себя вещество, известное нам как оконное стекло, но может также относиться к ряду других материалов со свойствами, которые можно объяснить ссылкой на стеклоподобное поведение, в том числе , например, металлы, пластмассы, белки и даже биологические клетки.

    Хотя может показаться, что стекло совсем не твердое. Как правило, когда материал переходит из жидкого состояния в твердое, молекулы выстраиваются в линию, образуя кристаллический узор.В стекле такого не бывает. Вместо этого молекулы эффективно замораживаются на месте до того, как произойдет кристаллизация. Это странное и неупорядоченное состояние характерно для стекол разных систем, и ученые все еще пытаются понять, как именно формируется это метастабильное состояние.

    Новое состояние вещества: жидкое стекло

    Исследования под руководством профессоров Андреаса Цумбуша (факультет химии) и Матиаса Фукса (факультет физики) из Констанцского университета только что добавили еще один уровень сложности в головоломку о стекле.Используя модельную систему, включающую суспензии специально изготовленных эллипсоидальных коллоидов, исследователи открыли новое состояние вещества — жидкое стекло, в котором отдельные частицы могут двигаться, но не могут вращаться — сложное поведение, которое ранее не наблюдалось в объемных стеклах. Результаты опубликованы в журнале Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America (PNAS) .

    Изображение положения и ориентации эллипсоидальных частиц в кластерах жидкого стекла.Предоставлено: Исследовательские группы профессора Андреаса Цумбуша и профессора Матиаса Фукса

    Коллоидные суспензии представляют собой смеси или жидкости, содержащие твердые частицы, которые при размерах в микрометр (одну миллионную часть метра) или более больше, чем атомы или молекулы, и поэтому хорошо подходят для исследования с помощью оптической микроскопии. Они популярны среди ученых, изучающих стеклование, потому что они демонстрируют многие явления, которые также происходят в других стеклообразующих материалах.

    Индивидуальные эллипсоидальные коллоиды

    На сегодняшний день в большинстве экспериментов с коллоидными суспензиями использовались сферические коллоиды.Однако большинство природных и технических систем состоят из несферических частиц. Используя химию полимеров, команда под руководством Андреаса Цумбуша изготовила небольшие пластиковые частицы, вытянув и охладив их до тех пор, пока они не приобрели эллипсоидную форму, а затем поместила их в подходящий растворитель. «Из-за своей отличной формы наши частицы имеют ориентацию — в отличие от сферических частиц — что приводит к совершенно новым и ранее неизученным видам сложного поведения», — объясняет Цумбуш, профессор физической химии и старший автор исследования.

    Затем исследователи изменили концентрации частиц в суспензиях и отследили как поступательное, так и вращательное движение частиц с помощью конфокальной микроскопии. Цумбуш продолжает: «При определенных плотностях частиц ориентационное движение замораживалось, тогда как поступательное движение сохранялось, что приводило к стеклообразным состояниям, в которых частицы группировались, образуя локальные структуры с похожей ориентацией». То, что исследователи назвали жидким стеклом, является результатом того, что эти кластеры взаимно препятствуют друг другу и опосредуют характерные дальние пространственные корреляции.Они предотвращают образование жидкого кристалла, который был бы глобально упорядоченным состоянием материи, ожидаемым с точки зрения термодинамики.

    Два конкурирующих стеклования

    То, что наблюдали исследователи, на самом деле было двумя конкурирующими стеклованиями — обычным фазовым превращением и неравновесным фазовым превращением — взаимодействующими друг с другом. «Это невероятно интересно с теоретической точки зрения», — комментирует Матиас Фукс, профессор теории мягких конденсированных сред Констанцского университета и другой старший автор статьи.«Наши эксперименты предоставляют доказательства взаимосвязи между критическими колебаниями и остановкой остекления, за которыми научное сообщество следит уже довольно давно». Предсказание о жидком стекле оставалось теоретической гипотезой в течение двадцати лет.

    Результаты также предполагают, что аналогичная динамика может иметь место в других стеклообразующих системах и, таким образом, может помочь пролить свет на поведение сложных систем и молекул, варьирующихся от очень маленьких (биологических) до очень больших (космологических).Это также потенциально влияет на разработку жидкокристаллических устройств.

    Исследование было начато в рамках Совместного исследовательского центра Университета Констанца (CRC) 1214 «Анизотропные частицы как строительные блоки: адаптация формы, взаимодействия и структуры», который финансировался Немецким исследовательским фондом (DFG) с 2016 по 2020 год.

    Ссылка: «Наблюдение за жидким стеклом в суспензиях эллипсоидальных коллоидов» Йорга Роллера, Алины Лаганапан, Янне-Мике Мейер, Маттиаса Фукса и Андреаса Цумбуша, 4 января 2021 г., Труды Национальной академии наук .
    DOI: 10.1073/pnas.2018072118

    Факты:
    • Группа химиков и физиков из Констанцского университета открыла новое состояние вещества — жидкое стекло с ранее неизвестными структурными элементами.
    • Исследования, проведенные профессором Андреасом Цумбушем (факультет химии) и профессором Матиасом Фуксом (факультет физики), позволяют по-новому взглянуть на еще нерешенную проблему стеклования.
    • Эксперименты с эллипсоидальными коллоидами показывают, что жидкое стекло образуется, потому что частицы могут двигаться, но не могут вращаться, что приводит к локальным скоплениям частиц, которые препятствуют друг другу и, таким образом, препятствуют формированию упорядоченного состояния материи.
    • Исследование было начато в рамках Центра совместных исследований (CRC) 1214 Университета Констанца «Анизотропные частицы как строительные блоки: адаптация формы, взаимодействия и структуры», который финансировался Немецким исследовательским фондом (DFG) с 2016 по 2020 год.

    границ | Почему диапазон временной шкалы для стеклообразующей жидкости настолько широк?

    Введение

    Вязкость многих жидкостей, таких как вода, составляет порядка 10 -2 пуаз (= 10 -3 Па.с). Его временная шкала, определяемая временем релаксации Максвелла, τ M = η/ G , где η — вязкость, а G — высокочастотный модуль сдвига, имеет порядок пикосекунда (пс). При охлаждении вязкость жидкости повышается довольно быстро, если можно избежать кристаллизации, например, путем быстрого охлаждения. При достаточно низких температурах τ M становится настолько длинным, что переохлажденная жидкость ведет себя как твердое тело. Эта кинетически замороженная жидкость представляет собой стакан.Переход в стеклообразное состояние определяется значением η, достигающим 10 13 пуаз (= 10 12 Па·с), когда τ М становится порядка 10 3 с. Таким образом, временная шкала динамики жидкости изменяется на целых 15 порядков в умеренном диапазоне температур. Столь быстрое изменение оказывает прямое влияние на способность стеклообразователей и другие свойства стеклообразующих жидкостей, а также на области их применения. Происхождение этого крупного изменения долгое время обсуждалось без широкого согласия (Debenedetti and Stillinger, 2001; March and Tosi, 2002; Dyre, 2006; Lubchenko and Wolynes, 2007; Götze, 2009; Donth, 2010; Berthier and Biroli, 2011; Эдигар и Харроуэлл, 2012; Паризи и др., 2020) и остается одной из стеклянных загадок.

    Результаты наших недавних исследований показывают, что средний порядок (MRO) в жидкости играет решающую роль в динамике металлических и других жидкостей (Ryu et al., 2019, 2020; Egami, 2020; Ryu and Egami, 2020). В этой статье мы обсуждаем эти результаты и их более широкое применение по отношению к другим теориям жидкостей. В частности, мы отмечаем, что наши результаты не предполагают расхождение вязкости непосредственно ниже температуры стеклования, T g , как это делают многие другие теории, и дают разрешение парадокса Каузмана относительно экстраполяции энтропии на отрицательные значения при низких температурах (Каузманн, 1948).Наши результаты также бросают вызов идее о том, что дефектоподобные объекты контролируют атомный перенос и деформацию в жидкости и стекле, и поднимают вопросы относительно некоторых преобладающих теорий.

    Вязкость, хрупкость и техническое обслуживание

    Температурная зависимость вязкости может быть выражена через зависящую от температуры энергию активации, E a ( T ), как

    η(T)=η∞exp(Ea(T)kBT). (1)

    выше температуры кроссовера, T A , вязкость показывает поведение Аррениуса с постоянным значением E , а ниже T A Это становится сильно суперрехием (Angell, 1995; Kivelson et al., 1995), что приводит к быстрому увеличению вязкости, завершающемуся переходом в стеклообразное состояние. С помощью моделирования (Iwashita et al., 2013) и экспериментов (Iwashita et al., 2017; Shinohara et al., 2019; Ashcraft et al., 2020) было показано, что вязкость выше T A определяется динамикой разрыва связи, и τ M = τ LC , где τ LC — это шкала времени, в течение которой атом теряет только одного соседа.Однако ниже T A отношение τ M LC быстро увеличивается с понижением температуры, поскольку динамика жидкости становится более кооперативной (Bellissard and Egami, 20). Это увеличение кооперативности является причиной быстрого увеличения вязкости при понижении температуры и возможного перехода в стеклообразное состояние. Скорость нарастания вязкости чуть выше Т г Характеризуется хрупкостью,

    m=dlogη(T)d(Tg/T)|Tg.(2)

    Жидкость с большим значением м называется хрупкой, тогда как жидкость с меньшим значением м называется сильной (Angell, 1995). Происхождение хрупкости до сих пор остается спорным (Angell, 1995; Новиков, Соколов, 2004).

    Структура жидкости и стекла обычно описывается функцией распределения пар атомов (PDF), g ( r ), которая описывает распределение расстояний между атомами на

    g(r)=14πr2Nρ0∑i,j〈δ(r-|ri-rj|)〉,    (3)

    где r w i — положение i -го атома, i = 1, …., N , δ( r ) — δ-функция, ρ 0 — атомная плотность, <….> — тепловое среднее. Это связано со структурной функцией,

    S(Q)=14πQ2N∑i,jexp(iQ·[ri-rj]),    (4)

    , который можно определить с помощью рентгеновской или нейтронной дифракции, посредством преобразования Фурье,

    g(r)=1+12π2ρ0r∫0∞[S(Q)-1]sin(Qr)QdQ. (5)

    Согласно Ornstein и Zernike (1914), PDF среднего диапазона за пределами первого пика затухает с r как

    G(r)=4πrρ0[g(r)-1]=G0(r)exp(-r/ξs),    (6)

    , где G 0 ( r ) – G ( r ) идеального стекла, а ξ s – длина структурной когерентности, характеризующая MRO.Идеальное состояние стекла, определяемое как G 0 ( r ), имеет дальнюю корреляцию плотности без периодичности в структуре (Ryu et al., 2019). Поскольку PDF средней дальности в основном приходится на первый пик S ( Q ) (Cargill, 1975; Ryu et al., 2020), высота первого пика S ( Q 1 )−1, где Q 1 — положение первого пика, пропорционально ξ с (Рю и др., 2019).

    В Ryu et al. (2019) G ( R ( R ), таким образом, ξ S , измерели для Pd 42.5923 Ni 7.5 Cu 30 P 20 Жидкость от высокоэнергетической рентгеновской дифракции с использованием электростатической левитации от 420 до 1100 К через стеклование (573 К). Чуть выше T g E a ( T ) было обнаружено прямое отношение к ξ s by,

    Ea(T)=E0(ξs(T)a)3,    (7)

    , где a — среднее расстояние до соседей (Ryu et al., 2019) и E 0 — параметр масштабирования. Потому что

    nc(T)=ρ0(ξs(T))3    (8)

    – число атомов в объеме когерентности, (ξs)3, характеризует степень атомной кооперативности локальной динамики в жидкости. Другими словами, E a ( T ) пропорционально числу атомов, участвующих в процессе активации вязкого течения;

    Ea(T)=nc(T)EB,      EB=E0ρ0a3. (9)

    E

    02 E B 3 представляет собой энергию связи на атом, что имеет порядок доли EV и значительно больше, чем K T G , тогда как n c относительно мал даже при T g , обычно меньше десяти.Соотношение E E B / K B 9072 B T G G Бытие больше, чем единство, обеспечивает небольшие изменения в кооперативе N C ( T ) что приводит к большим изменениям в E a и быстрому увеличению вязкости ниже T A . Кроме того, для различных жидкостей, исследованных экспериментально, а также с помощью моделирования, было обнаружено, что n c at T g напрямую связано с хрупкостью посредством,

    , где м 0 = 8.7 в целом, 10,7 для металлических жидкостей, 7,4 для органических жидкостей и 7,3 для сетевых жидкостей (Ryu and Egami, 2020). Таким образом, хрупкость связана с кооперативностью динамики жидкости, а также с «идеальностью» структуры жидкости. Идеальность жидкости определяется формой первого пика S ( Q ), близкой к лоренцевской, как следует из формы Орнштейна-Цернике, уравнение (6), и длинной ξ s (Ryu et al. др., 2020). Уравнение (9) похоже на уравнение классической теории Адама-Гиббса (Adam and Gibbs, 1965), в которой критический размер области кооперативной перестройки, z * , определяет вязкость.Однако определяемый здесь объем когерентности относится к корреляции в объемной жидкости, находящейся в равновесии, тогда как кооперативно перестраивающаяся область представляет собой переходный дефектный объект. Этот момент будет рассмотрен ниже.

    Температурная зависимость MRO и вязкости

    В Ryu et al. (2019) мы изучили температурную зависимость структуры различных жидкостей с помощью экспериментов и моделирования и показали, что высота первого пика структурной функции, S ( Q ), и длина когерентности подчиняются закону Кюри. Закон Вейса,

    ξs(T)=CT-TIG,    (11)

    , где T IG – идеальная отрицательная температура стекла.Происхождение такого поведения было кратко обсуждено с точки зрения напряжений на атомном уровне Эгами (2011) в Ryu et al. (2019) и будет объяснено в другом месте (Egami and Ryu, 2020). Затем по Т г ,

    dd(Tg/T)(ξs(T)ξs(Tg))|Tg=11−TIG/Tg=mc,    (12)

    Мы нашли это,

    с м 1 = 613, как показано на рисунке 1 для различных жидкостей из металлических сплавов. Следовательно,

    TIGTg=1-(m1m)1/2. (14)

    Потому что

    ρ0=fpVa=6fpπa3,    (15)

    , где V a — атомный объем, а f p — атомная доля упаковки,

    aξs(T)=(m)16(m1)1/2(π6m0fp)1/3(TTg-TIGTg),    (16) CaTg=(m1)1/2(π6m0fp)1/3m1/6.(17)

    Рисунок 1 . Участок м c 2 против м для различных металлических жидкостей. Пунктирная линия соответствует м 1 = 613 в уравнении (13).

    , потому что значение F P аналогична для всех металлических очков (~ 0,7), участки A / ξ S ( T ) против T / T g должны быть аналогичны, за исключением вертикальных сдвигов, как показано на рисунке 2.При вертикальных сдвигах они схлопываются до почти универсальной кривой вверх, за исключением слабой зависимости выше Т г на м (рис. 3). Значение C , рассчитанное по уравнению (17), C вычисл , сравнивается со значением C , полученным путем подбора с помощью уравнения (11), C для 3, различных жидкостей на рисунке 4, демонстрируя хорошее совпадение. Эта почти универсальность должна быть причиной успеха скейлинга Кивелсона (Kivelson et al., 1995).

    Рисунок 2 . Графики a s ( T ) против T/T g для различных металлических жидкостей.

    Рисунок 3 . Графики a s ( T ) против T/T g для различных металлических жидкостей с вертикальными сдвигами образуют почти универсальную кривую.

    Рисунок 4 .Значение C , заданное уравнением (17), C вычисл , построенное против значения C , соответствующее уравнению (11), C , соответствующее 3 , для различных жидкостей. Пунктирная линия представляет собой линейную подгонку, которая практически идентична линии для C calc = C подгонки .

    Из уравнений (1, 7, 17) имеем

    η(T)=η∞exp(E0kBT(T1T-TIG)3),    (18)

    где

    T1=(m1)1/2(π6m0fp)1/3m1/6Tg.(19)

    Таким образом, вязкость чуть выше T г может быть описана в терминах E 0 и T IG . При температурах выше T A значение E a становится постоянным (= E ), хотя ξ 3 продолжает уменьшаться. Кроссовер является чисто динамическим явлением (Iwashita et al., 2013), и MRO не имеет отношения к динамике выше T A .С разумным кроссовером, например,

    Ea(T)=E∞(ξs(T)b)d(T),    (20)

    где d ( T ) = 3 для T < T g , d(T)=3(TgT-TgTA)/(1-TgTA2 gTA) для < T 3 < T 9 T D , и D = 0 для T > T > T A , реалистичная температурная зависимость вязкости может быть воспроизводиться, как показано на рисунке 5 .Здесь мы сравниваем экспериментально определенные данные о вязкости жидкости PdCuNiP (Kato et al., 2006; Mohr et al., 2019) с данными, рассчитанными по уравнению (20). Пятиугольным символом обозначена вязкость, рассчитанная с помощью ξ с ( T ), определенной из PDF, измеренной с помощью рентгеновской дифракции (Ryu et al., 2019), тогда как пунктирная линия рассчитана с использованием Кюри-Вейсса. закона, уравнение (11). Мы приняли, что T A /T г = 2.0 (Blodgett et al., 2015), по высокотемпературным данным (Mohr et al., 2019) определили значения −5 Па·с) и низкотемпературные данные (Kato et al., 2006) для определения значения b (= 3,72 Å).

    Рисунок 5 . Температурная зависимость вязкости жидкости PdNiCuP: экспериментально определенные данные вязкости жидкости PdNiCuP (Kato et al., 2006; Mohr et al., 2019) по сравнению с рассчитанными.Пятиугольный символ обозначает вязкость, рассчитанную с помощью ξ с ( T ), определенной из PDF, измеренной с помощью рентгеновской дифракции (Ryu et al., 2019) с использованием уравнения (20), тогда как пунктирная линия была рассчитана используя закон Кюри-Вейсса, уравнение (11).

    Сравнение с другими теориями и моделями

    Отсутствие расхождения

    Дивергенция вязкости была впервые предсказана моделью Фогеля-Фулчера-Таммана (VFT) (Vogel, 1921; Fulcher, 1925; Tammann and Hesse, 1926),

    η(T)=η0exp(BT-T0).(21)

    Модели, основанные на структурной когерентности, такие как модели икосаэдрической корреляции (Steinhardt et al., 1981; Tomida and Egami, 1995; Tanaka et al., 2010), предсказывают расхождение структурной когерентности, следовательно, расхождение вязкости ниже T g вблизи температуры Каузмана, T K (Kauzmann, 1948). Теория связи мод (Götze, 2009) предсказывает расходимость при температуре T c , которая даже выше, чем T g , и только перескок дефектов103 T обеспечивает подвижность12 ниже . c (Biroli et al., 2006). Долгое время было трудно измерить вязкость простых жидкостей выше Т г из-за кристаллизации. В отсутствие серьезных сомнений многие из современных теорий до сих пор предполагают расхождение вязкости в районе 90 102 T 90 103 90 720 K 90 723 .

    Однако недавнее измерение вязкости с использованием жидкого левитатора (Blodgett et al., 2015) предполагает, что модель VFT на самом деле плохо соответствует данным.Вероятно, предсказание дивергенции вязкости основано на плохой экстраполяции вязкости на бесконечность. На самом деле многие другие модели не предсказывают дивергенцию при T > 0 (Cohen, Grest, 1979; Nussinov, 2004; Demetriou et al., 2006; Elmatad et al., 2009; Mauro et al., 2009). Согласно уравнению (7) вязкость расходится, когда длина когерентности ξ с ( T ) расходится. Для металлических стекол значение ξ s ( T g )/ a колеблется от 1 до 2.7, в среднем около 1,8. Поэтому структура довольно далека от идеальной даже при Т г . Температура, при которой достигается идеальное состояние при экстраполяции, T IG , является отрицательной. Таким образом, вязкость никогда не расходится при T > 0, а энтропия не становится отрицательной, что разрешает парадокс Каузмана (Kauzmann, 1948).

    Природа структурного порядка

    Многие теории связывают происхождение повышенной вязкости с развитием некоторого структурного порядка, который нарушен и не может достичь дальнего порядка.Наиболее ярким примером такого порядка является икосаэдрический порядок (Sadoc, 1981; Steinhardt et al., 1981). Идея состоит в том, что, поскольку икосаэдрический порядок несовместим с периодичностью, он никогда не перерастает в дальний порядок (Нельсон, 1983; Сетна, 1983). Однако такие структурные порядки зависят от химического состава и местной химии (Gaskell, 1979). Кроме того, это всего лишь усложненная версия нанокристаллической теории, которую Франк (1952) пытался опровергнуть, предполагая возможное наличие локальной икосаэдрической конфигурации.Обратите внимание, что жидкость стабилизируется конфигурационной энтропией: развитие локального порядка конкретной атомной конфигурации уменьшит энтропию и дестабилизирует жидкость.

    С другой стороны, мы постулируем идеальное состояние жидкости/стекла, экстраполируя длину когерентности ξ с до бесконечности (Ryu et al., 2019). Это государство имеет очень разнообразные локальные структуры с самыми разными локальными конфигурациями. Например, население икосаэдрической локальной структуры равно нулю.7%. Параметр порядка ξ s описывает не структурный порядок, а MRO локальных флуктуаций плотности. Пики ФПВ более высокого порядка на больших расстояниях включают множество межатомных расстояний в пределах пика. Ширина пиков ФПР высокого порядка составляет около 0,1 нм, что определяет пространственное разрешение структуры в идеальном состоянии. Таким образом, MRO описывает крупнозернистые флуктуации плотности, а не структурные корреляции на атомном уровне, потому что пространственное разрешение должно быть лучше, по крайней мере, на порядок, чтобы определить атомную структуру.С нашей точки зрения, локальное икосаэдрическое упорядочение, которое происходит в одноэлементной жидкости, не свидетельствует о стеклообразовании, но, вероятно, является кристаллизацией в наномасштабе или образованием квазикристаллов. Одноэлементная металлическая жидкость является очень плохим стеклообразователем и легко кристаллизуется. Для однокомпонентной жидкости второй пик S ( Q ), более чувствительный к кристалличности, расходится при положительной температуре ниже T g (Ryu et al., 2019). Это говорит о том, что расхождение локального порядка чуть ниже T g подразумевает кристаллизацию в наномасштабе.

    Идея дефектов

    В кристаллических твердых телах перенос атомов происходит только за счет движения дефектов решетки, таких как вакансии и дефекты внедрения. Поскольку структура жидкости и стекла сильно неупорядочена и, по-видимому, полна дефектоподобных структур, было вполне естественно предположить, что более дефектные части структуры обеспечивают более легкий перенос атомов.Это привело ко многим представлениям о дефектах в жидкости и стекле, в том числе о дефектах свободного объема (Коэн и Тернбулл, 1959), области кооперативной перестройки (Адам и Гиббс, 1965), зоне сдвиговой трансформации (Аргон, 1979) и других, включая нашу. (Эгами и др., 1980). Однако приведенные выше результаты предполагают, что объемные свойства, MRO, контролируют атомный перенос, а не свойства дефектов. Будет ли понятие дефекта по-прежнему актуальным для объяснения переноса атомов? Наш ответ заключается в том, что понятие дефекта, определяемое специфической статической структурой, неприменимо к жидкости и стеклу.Мы должны рассматривать «структуру» как динамическую сущность.

    Уже давно признано, что определение дефекта в аморфной системе является произвольным, в отсутствие эталонной структуры. Были предприняты различные попытки определить дефекты путем изучения характера статической структуры, в том числе подходы с использованием машинного обучения (Cubuk et al., 2015; Bapst et al., 2020). Однако в последнее время стало очевидным, что важна динамика, а не статическая структура до деформации.В кристаллических твердых телах дефект сохраняет свою структурную идентичность даже после движения из-за трансляционной симметрии решетки-хозяина. Другими словами, дефекты топологически защищены решеткой. Однако в жидкости и стекле топология связности атомов открыта, и дефекты топологически не защищены. Конфигурация атомов до движения дефекта сильно отличается от конфигурации после движения. На картине ландшафта потенциальной энергии (PEL) система движется из одной долины в другую через седловую точку.Было обнаружено, что в седловой точке потенциальная энергия системы достаточно высока, чтобы система могла локально плавиться в течение очень короткого времени (~ 1 пс) (Ding et al., 2020). Следовательно, система теряет память о предыдущей термической истории (Fan et al., 2017). Известно, что седловая точка является генератором хаоса (Mason and Piiroinen, 2012; Párraga et al., 2018). Простое, обычно написанное от руки, схематическое изображение PEL создает впечатление, что путь от одной долины к другой предопределен.Однако в действительности быстро меняющиеся во времени кинетические импульсы атомов порождают большую неопределенность в направлениях, в которых развивается система. Основное достоинство концепции PEL заключается в том, что при удалении кинетической энергии основной PEL становится очевидным. Однако для описания динамики системы нам необходимо добавить кинетическую энергию, что вносит неопределенность, особенно в седловой точке.

    Локальное таяние в седловине разделяет путь из долины PEL до седла и путь вниз в другую долину.Следовательно, то, что определяет природу седловой точки, а значит, и динамику системы, — это не начальное состояние в предшествующей долине, а природа расплавленного состояния, которое отражает объемное свойство, такое как MRO. Склонность к запуску процесса активации зависит от энергии начального состояния, которую можно описать в терминах фиктивной или эффективной температуры в стеклообразном состоянии (Langer, 2004; Fan et al., 2017). Однако, как только начинается процесс активации через седловую точку PEL, не имеет значения, где он начался изначально.Динамика системы в седловой точке полностью контролируется объемными свойствами, а именно объемом когерентности.

    Теория связи мод

    Теория связи мод (MCT) является одной из наиболее широко используемых теорий динамики жидкости. Он описывает динамику в терминах непрерывных гидродинамических переменных, таких как плотность и текущие автокорреляционные функции. Он основан на уравнении движения типа Больцмана, первоначально разработанном для коллоидов. В уравнении движения динамика в момент времени t связана с динамикой в ​​предыдущий момент времени t’ через функцию памяти, которая представляет силу трения.Входными данными для теории является функция структуры моментального снимка S ( Q ), особенно ее первый пик. Поскольку высота первого пика S ( Q ) пропорциональна ξ s (Ryu et al., 2019), MCT фокусируется на MRO, как и в нашем подходе. Динамические корреляции определяются уравнением движения, а обратная связь через функцию памяти определяет динамику, приводящую к стеклованию.

    В коллоидах частицы находятся в контакте с растворителем, находящимся в гидродинамическом стационарном состоянии, поэтому использование фрикционного члена в уравнении Больцмана оправдано.Однако в атомарных жидкостях атомы взаимодействуют друг с другом непосредственно посредством потенциальной силы, поэтому применение КРТ становится более искаженным. Вязкость задается в терминах автокорреляции напряжений по уравнению Грина-Кубо. В MCT это сохранение корреляции напряжений выражается как функция памяти, которая приводит к возникновению силы трения. Таким образом, обратная связь от функции памяти может привести к разгону, ведущему к расхождению времени корреляции.

    В нашем подходе динамика управляется дискретными локальными процессами активации атомов.Вероятность активации контролируется энергией активации, которая напрямую связана с длиной структурной когерентности ξ с . ξ s является равновесным свойством, которое зависит только от температуры и упругих констант через напряжения на атомном уровне, без обратной связи через функцию памяти. В коллоидах локальная динамика тесно связана с локальными флуктуациями плотности, поскольку плотность играет роль температуры в системе твердых сфер. Жесткое заклинивание при критической плотности приводит к расхождению вязкости.Однако в атомарных жидкостях жесткого заклинивания никогда не происходит, потому что атомы сжимаемы и всегда возможна термическая активация. Несмотря на то, что МРТ объясняет стеклование коллоидных систем, его применимость к атомарным жидкостям следует изучить более тщательно.

    Модели бесконечного измерения

    Теории спинового стекла Эдвардса и Андерсона (1975) и Шеррингтона и Киркпатрика (1975) использовали метод реплик (Aharony, 1975; Emery, 1975) и установили наличие основного состояния спинового стекла, по крайней мере, в бесконечности. Габаритные размеры.Во многих спиновых стеклах спины взаимодействуют посредством дальнодействующего РККИ-взаимодействия. Большое количество взаимодействующих соседних спинов оправдывает использование приближения среднего поля. Позднее метод реплик был применен к задаче о стекле (Mézard and Parisi, 2000).

    В спиновых стеклах хаотичность подавляется, поскольку спиновый гамильтониан не меняется с температурой. В отличие от реальных жидкостей и стекол гамильтониан меняется со временем и температурой. Число атомов, участвующих в действии, n c невелико.Следовательно, подобное приближение среднего поля труднее обосновать, и атомная дискретность становится центральной в динамике. Например, на T A , ξ S ( T G ) / A ≈ 1, поэтому в уравнении (7) E 0 представляет энергия связи и n c , ~ 2. Динамика полностью локальна, и действие разрыва связи определяет вязкость и коэффициент диффузии.Даже на т г , , N C диапазон от 2 до 12, тогда как идеальное состояние, где ξ S ( T G ) / A → ∞, достигается только при отрицательной температуре. Таким образом, жидкость выше Т г очень далека от идеального состояния. Теории бесконечной размерности могут быть оправданы в идеальном состоянии, но они могут не подходить для реального стекла и жидкости, которые далеки от идеального состояния.Теории стекла, основанные на точных решениях в бесконечных измерениях (Parisi et al., 2020), прекрасны, но успех их применения к реальным жидкостям и стеклам еще предстоит доказать.

    Выводы

    Изучение структурного среднего порядка (MRO) в металлических жидкостях, представленное длиной когерентности, ξ s , с помощью дифракционного эксперимента и моделирования показывает, что MRO тесно связан с локальной динамикой и вязкостью. А именно, энергия активации вязкости прямо связана с числом атомов, участвующих в локальной атомной перестройке для структурного возбуждения, n c ( T ), что пропорционально (ξ s ) 3 .Величина n c ( T ) относительно мала, 2 ~ 12 даже при сеть подключения, имеет решающее значение. И наоборот, это означает, что единица энергии активации на атомную связь, E B , относительно велика. Следовательно, небольшое увеличение n c ( T ) приведет к значительному увеличению энергии активации и вязкости.На наш взгляд, это должно быть причиной столь быстрого изменения временной шкалы динамики жидкости в умеренном диапазоне температур. В то же время система достаточно далека от точки расходимости вязкости, которая имеет место, когда n c ( T ) расходится в бесконечность. На самом деле, мы предсказываем, что n c ( T ) будут расходиться при отрицательной температуре путем экстраполяции закона Кюри-Вейсса. Следовательно, катастрофа Каузмана никогда не возникает при T > 0.Несмотря на то, что представленные здесь результаты сосредоточены на металлических жидкостях, тот же подход оказался успешным для выяснения идеальности и хрупкости сети и некоторых органических жидкостей (Ryu and Egami, 2020; Ryu et al., 2020), предполагая, что этот подход может быть применим. помимо металлических жидкостей. Эта точка зрения противоречит некоторым теориям и идеям. Этот конфликт будет разрешен дальнейшими теоретическими и экспериментальными достижениями в будущем.

    Заявление о доступности данных

    Все наборы данных, созданные для этого исследования, включены в статью.

    Вклад авторов

    Эта работа была задумана и написана TE при содействии CR. Данные в этой работе были сгенерированы и проанализированы с помощью CR. Оба автора внесли свой вклад в статью и одобрили представленную версию.

    Финансирование

    Эта работа была поддержана Министерством энергетики США, Управлением науки, Отделом фундаментальных энергетических наук, Материаловедения и инженерии.

    Конфликт интересов

    Авторы заявляют, что исследование проводилось при отсутствии каких-либо коммерческих или финансовых отношений, которые могли бы быть истолкованы как потенциальный конфликт интересов.

    Каталожные номера

    Адам Г. и Гиббс Дж. Х. (1965). О температурной зависимости кооперативных релаксационных свойств в стеклообразующих жидкостях. J. Chem. физ. 43, 139–146. дои: 10.1063/1.1696442

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Ахарони, А. (1975). Тетракритическая точка в смешанных магнитных кристаллах. Физ. Преподобный Летт. 34, 590–593. doi: 10.1103/PhysRevLett.34.590

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Эшкрафт, Р., Ван, З., Абернати, Д.Л., Эгами, Т., и Келтон, К.Ф. (2020). Экспериментальное определение температурно-зависимой функции Ван Хова в жидкости Zr 80 Pt 20 — структурное происхождение динамики при высокой температуре. J. Chem. физ. 152:074506. дои: 10.1063/1.5144256

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Бапст, В., Кек, Т., Грабска-Барвинска, А., Доннер, К., Кубук, Э. Д., Шенхольц, С. С., и соавт. (2020). Раскрытие предсказательной силы статической структуры в стеклообразных системах. Нац. физ. 16, 448–454. doi: 10.1038/s41567-020-0842-8

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Беллиссар, Дж., и Эгами, Т. (2018). Простая теория вязкости жидкостей. Физ. Ред. E 98:063005. doi: 10.1103/PhysRevE.98.063005

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Бертье, Л., и Бироли, Г. (2011). Теоретическая перспектива стеклования и аморфных материалов. Ред. Мод. физ. 83:587. дои: 10.1103/RevModPhys.83.587

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Бироли Г., Бушо Ж.-П., Миядзаки К. и Райхман Д. (2006). Неоднородная теория связи мод и растущая динамическая длина в переохлажденных жидкостях. Физ. Преподобный Летт. 97:195701. doi: 10.1103/PhysRevLett.97.195701

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Каргилл, Г. С. III. (1975). Структура стекол из металлических сплавов. Физика твердого тела. 30, 227–320.doi: 10.1016/S0081-1947(08)60337-9

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Коэн, М. Х., и Грест, Г. (1979). Переход жидкое стекло, метод свободного объема. Физ. Ред. B 20, 1077–1098. doi: 10.1103/PhysRevB.20.1077

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Коэн, М. Х., и Тернбулл, Д. (1959). Молекулярный транспорт в жидкостях и стеклах. J. Chem. физ. 31, 1164–1169.

    Чубук, Э. Д., Шенхольц, С. С., Rieser, J.M., Malone, B.D., Rottler, J., Durian, D.J., et al. (2015). Выявление дефектов структурного течения в неупорядоченных твердых телах с использованием методов машинного обучения. Физ. Преподобный Летт. 114:108001. doi: 10.1103/PhysRevLett.114.108001

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Деметриу, М. Д., Хармон, Дж. С., Тао, М., Дуан, Г., Самвер, К., и Джонсон, В. Л. (2006). Кооперативная модель сдвига для реологии стеклообразующих металлических жидкостей. Физ.Преподобный Летт. 97:065502. doi: 10.1103/PhysRevLett.97.065502

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Дин, Дж., Ли, Л., Ван, Н., Тиан, Л., Аста, М., Ричи, Р.О., и соавт. (2020). Природа седловых состояний структурных возбуждений в металлических стеклах Cu64Zr36.

    Донт, Э. (2010). Стеклование: релаксационная динамика жидкостей и неупорядоченных материалов . Берлин: Спрингер.

    Дайр, Дж. К. (2006). Стеклование и упругие модели стеклообразующих жидкостей. Ред. Мод. физ. 78, 953–972. doi: 10.1103/RevModPhys.78.953

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Эдвардс С.Ф. и Андерсон П.В. (1975). Теория спиновых стекол. J. Phys. Ф Мет. физ. 5, 965–974. дои: 10.1088/0305-4608/5/5/017

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Эгами Т., Маеда К. и Витек В. (1980). Структурные дефекты в аморфных твердых телах: исследование с помощью компьютерного моделирования. Фил. Маг. А 41, 883–901.дои: 10.1080/01418618008243894

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Эгами, Т., и Рю, К.В. (2020). Происхождение среднего порядка в жидкости.

    Эмери, В. Дж. (1975). Критические свойства многокомпонентных систем. Физ. Ред. B 11, 239–247. doi: 10.1103/PhysRevB.11.239

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Фан Ю., Ивасита Т. и Эгами Т. (2017). Неравновесная эволюция естественной структуры в неупорядоченном материале, обусловленная энергетическим ландшафтом. Природа Комм. 8:15417.

    Реферат PubMed | Академия Google

    Фулчер, Г. С. (1925). Анализ последних измерений вязкости стекол. Дж. Ам. Керам. Соц . 8, 339–355. doi: 10.1111/j.1151-2916.1925.tb16731.x

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Гаскелл, П. Х. (1979). Новая структурная модель аморфных силицидов, боридов, фосфидов и карбидов переходных металлов. J. Некристалл. Тв. 32, 207–224.дои: 10.1016/0022-3093(79)-5

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Гётце, В. (2009). Комплексная динамика стеклообразующих жидкостей. Оксфорд: Издательство Оксфордского университета. doi: 10.1093/acprof:oso/9780199235346.001.0001

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Ивасита, Т., Ву, Б., Чен, В.-Р., Цуцуи, С., Барон, А.К.Р., и Эгами, Т. (2017). Наблюдение за динамикой жидкой воды в реальном пространстве посредством неупругого рассеяния рентгеновских лучей. науч.Доп. 3:1603079. doi: 10.1126/sciadv.1603079

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Като, Х., Вада, Т., Хасегава, М., Саида, Дж., Иноуэ, А., и Чен, Х.С. (2006). Хрупкость и термическая стабильность сыпучих стеклообразующих жидкостей на основе Pt и Pd и их взаимосвязь с деформируемостью. Скрипта Мат. 54, 2023–2027 гг. doi: 10.1016/j.scriptamat.2006.03.025

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Каузманн, В. (1948).Природа стеклообразного состояния и поведение жидкостей при низких температурах. Хим. Ред. 43, 219–256. doi: 10.1021/cr60135a002

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Кивелсон Д., Кивелсон С. А., Чжао X., Нусинов З. и Тарьюс Г. (1995). Термодинамическая теория переохлажденных жидкостей. Physica A 219, 27–38. дои: 10.1016/0378-4371(95)00140-3

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Лангер, Дж. С. (2004). Динамика зон сдвигового превращения в аморфной пластичности: постановка в терминах эффективной температуры разупорядочения. Физ. Ред. E 70:041502.

    Реферат PubMed | Академия Google

    Мауро, Дж. К., Юэ, Ю., Эллисон, А. Дж., Гупта, П. К., и Аллан, Д. К. (2009). Вязкость стеклообразующих жидкостей. Проц. Натл. акад. науч. США 106, 19780–19784. doi: 10.1073/pnas.05106

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Мезар, М., и Паризи, Г. (2000). Статистическая физика структурного стекла. J. Phys. конд. Мат. 12, 6655–6673.дои: 10.1088/0953-8984/12/29/336

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Мор М., Вундерлих Р.К., Цвайакер К., Прадес-Рёдель С., Соже Р., Блаттер А. и др. (2019). Поверхностное натяжение и вязкость жидкости Pd 43 Cu 27 Ni 10 P 20 измерены в левитационном устройстве в условиях микрогравитации. npj Микрогравитация 5:4. doi: 10.1038/s41526-019-0065-4

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Нельсон, Д.Р. (1983). Порядок, разочарование и дефекты жидкостей и стаканов. Физ. Ред. B 28, 5515–5535.

    Нусинов, З. (2004). Избегание фазовых переходов и стекловидной динамики в геометрически фрустрированных системах и неабелевых теориях. Phys Rev B 69:014208. doi: 10.1103/PhysRevB.69.014208

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Орнштейн, Л.С., и Зернике, Ф. (1914). Случайные отклонения плотности и опалесценции в критической точке одного вещества. Р. Нидерландов Академ. Наук искусств. 17, 793–806.

    Паризи, Г., Урбани, П., и Дзампони, Ф. (2020). Теория простых очков. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. дои: 10.1017/9781108120494

    Полнотекстовая перекрестная ссылка

    Паррага, Х., Арранц, Ф. Дж., Бенито, Р. М., и Борондо, Ф. (2018). Надседловые области порядка в море хаоса в колебательной динамике KCN. J. Phys. хим. А 122, 3433–3441. doi: 10.1021/acs.jpca.8b00113

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Ryu, C.W., Dmowski, W., Kelton, K.F., Lee, G.W., Park, E.S., Morris, J.R., et al. (2019). Кюри-вейссовское поведение структуры жидкости и состояние идеального стекла. науч. Респ. 9:18579. doi: 10.1038/s41598-019-54758-y

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Рю, К.В., и Эгами, Т. (2020). Происхождение жидкой хрупкости.

    Садок, Дж. Ф. (1981).Использование правильных многогранников для математического описания порядка в аморфных структурах. J. Некристалл. Твердые вещества 44, 1–16.

    Сетна, JP (1983). Фрустрация и кривизна: очки и холестериновая синяя фаза. Физ. Преподобный Летт. 51:2198.

    Реферат PubMed | Академия Google

    Шеррингтон Д. и Киркпатрик С. (1975). Разрешимая модель спинового стекла. Физ. Преподобный Летт. 35, 1792–1796 гг. doi: 10.1103/PhysRevLett.35.1792

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Shinohara, Y., Dmowski, W., Iwashita, T., Wu, B., Ishikawa, D., Baron, A.Q.R., et al. (2019). Опечатка: Вязкость и молекулярное движение воды в реальном пространстве: наблюдение с помощью неупругого рассеяния рентгеновских лучей [Phys. Ред. Е 98, 022604 (2018)]. Физ. Ред. E 100:039904. doi: 10.1103/PhysRevE.98.022604

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Стейнхардт П.Дж., Нельсон Д.Р. и Ронкетти М.(1981). Икосаэдрический порядок связи в переохлажденных жидкостях. Физ. Преподобный Летт. 47, 1297–1300. doi: 10.1103/PhysRevLett.47.1297

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Тамманн Г. и Гессе Г. (1926). Зависимость вязкости от температуры в гипотермических жидкостях. З. Анорг. Allg. хим. 156, 245–257. doi: 10.1002/zaac.19261560121

    Полнотекстовая перекрестная ссылка | Академия Google

    Томида Т. и Эгами Т. (1995). Молекулярно-динамическое исследование ориентационного порядка в жидкостях и стеклах и его связи со стеклованием. Физ. Ред. B 52, 3290–3308. doi: 10.1103/PhysRevB.52.3290

    Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

    Фогель, Х. (1921). Закон температурной зависимости вязкости жидкостей. Z Физ. 22, 645–646.

    Belzona 3111 Гидроизоляционная мембрана для крыш

    Belzona 3111 (гибкая мембрана)

    Жидкое покрытие холодного нанесения для долговременной защиты кровли, обеспечивающее выдающиеся гидроизоляционные и атмосферостойкие свойства.Это однокомпонентное кровельное покрытие, не содержащее растворителей, прочно сцепляется со всеми типами кровельных материалов, повторяя даже сложные контуры крыши, и позволяет поверхности дышать благодаря своей микропористой структуре. Применяемая система включает в себя армирующий лист, позволяющий легко контролировать толщину покрытия во время нанесения, а также адаптироваться к движениям кровли благодаря ее исключительной эластичности.

    Благодаря слабому запаху этот материал на водной основе можно наносить практически в любом месте, включая школы, больницы и общественные здания.Он сертифицирован Energy Star и ETA-Danmark (Европейская техническая оценка) и доказал свою превосходную защиту крыш в течение более 25 лет.

    Ключевые преимущества: 
    • Обеспечивает долговременную защиту крыши
    • Микропористая структура позволяет испаряться влаге, обеспечивая длительную защиту от атмосферных воздействий
    • Снижение риска для здоровья и безопасности, поскольку не содержит растворителей
    • Легкий материал, не перегружает существующие конструкции
    • Отличная адгезия к широкому спектру материалов, включая войлок, асфальт, свинец, цинк, медь, стекло, бетон и кирпич
    • Адаптируется к движениям кровли благодаря исключительной эластичности
    • Легко наносится кистью и валиком без смешивания
    • Нанесение и отверждение при комнатной температуре без применения огневых работ
    • Сертифицирован Energy Star, так как содержит специальные отражающие наполнители, которые отражают солнечный свет и минимизируют затраты на кондиционирование воздуха
    Применения для Belzona 3111 (гибкая мембрана) включают:
    • Создание водонепроницаемых и атмосферостойких поверхностей крыши
    • Долгосрочное устранение протечек крыши и защита изношенных желобов
    • Герметизация планок остекления
    • Защита от атмосферных воздействий вокруг парапетов и других выступов крыши, таких как световые люки, дымоходы и вентиляционные отверстия
    • Замена поврежденных или отсутствующих накладок
    • Герметизация щелей и швов на бордюрных камнях, а также стенах парапетов крыши
    • Герметизация днищ резервуаров

    * На все продукты распространяются региональные ограничения.Для получения дополнительной информации обратитесь к местному дистрибьютору

    .
    Сертификаты:
    Энергетическая звезда
    ETA-Дания (Европейская техническая оценка)
    UL (Underwriters Laboritories Inc)

    Класс A

     


    Дополнительная информация:

    Для получения дополнительной информации о Belzona 3111 (Flexible Membrane) свяжитесь с нами или найдите ваш местный распределитель.

    Вы можете подать заявку на вступление в Belzona Connect, чтобы получить доступ к дополнительным информацию, включая паспорта безопасности и инструкции по применению.

    Оставить ответ